[자격증] 기상기사 필기 : 2과목 대기열역학 (수증기와 습윤공기에 대한 열역학)

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• 업무명     : 기상기사 핵심이론 소개

• 작성자     : 박진만

• 작성일     : 2019-12-07

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 내용

[핵심이론 01] 포화수증기압과 Clausius-Clapeyron 방정식

• 포화수증기압의 정의

  • 일정한 온도에서 수증기의 압력이 어떤 일정한 값에 도달 하면 액체와 수증기는 평형상태가 된다. 이와 같이 평형이 되었을 때의 압력이 그 온도에서 수증기가 액체와 같이 존재할 수 있는 최대한의 압력이며 이때의 수증기를 포화 되었다고 말하고, 이 포화 수증기 압력을 그 온도에서의 포화수증기압이라고 한다.

• Clausius-Clapeyron 방정식(C-C 방정식)

  • 엔트로피 개념을 근거로 포화수증기압과 상변화에 따른 잠열을 연관시킴으로써 다음과 같은 C-C 방정식을 얻 을 수 있다.

  • $\frac{d{e}_s}{dT}=\frac{L_{wv}}{T({\alpha }_v-{\alpha }_w)}\cdots$ Clausius-Clapeyron Equation

  • (w, v는 각각 물과 수증기)

  • 즉, 절대온도에 대한 포화수증기압의 변화율은 잠열에 비례하고 온도에 반비례한다.

• C-C 방정식을 이용한 포화수증기압 식 유도

  • C-C 방정식에서 ${\alpha }_v\gg {\alpha }_w$ 이고 포화상태의 수증기에 대해서는 ${\alpha }_v=R_{v}T/e_s$ 임을 고려

    • $\frac{d{e}_s}{dT}=\frac{e_s}{T^2}\left(\frac{L_{wv}}{R_v}\right)\leftrightarrow {\int }_{e_s,0}^e\frac{d{e}_s}{e_s}=\frac{L_{wv}}{R_v}{\int }_{T_0}^T\frac{dT}{T^2}$

    • $\begin{array}{rl}\Rightarrow e_s(T)=e_{s,0}& \exp \left[\frac{L_{uv}}{R_v}(\frac{1}{T_0}-\frac{1}{T})\right]\\ & \leftrightarrow e_s(T)=6.112\exp \left(\frac{17.67T}{T+243.5}\right)\end{array}$

    • 포화수증기압은 온도만의 함수임을 나타낸다.

  • $\mathrm{T}-{\mathrm{e}}_{\mathrm{s}}$ (온도-포화수증기압) Phase Diagram

    • A : 얼음 only, B : 과냉각 수적, C : 물 only, D : 수증기 only

    • 과냉각 수적의 포화수증기압$\left(e_s\right)$이 같은 온도의 얼 음 포화수증기압$\left(e_s\right)$ 보다 더 크다.

    • 승화곡선이 증발곡선보다 더 가파르다.

    • 위 곡선의 기울기를 나타내는 식이 C-C 방정식이다.

 

[핵심이론 02] 포화공기의 단열과정

• 습윤(건조공기+수증기) 비포화 공기의 경우, 건조단열과정 을 따르지만 수증기의 응결이 일어날 경우 응결에 따른 잠열의 방출로 건조단열과정과 차이가 난다.

• 습윤단열과정(또는 포화단열과정)

  • 응결 물질이 계속 머물고 있는 경우, 그 공기덩이는 항상 같은 물질로 이루어져 있으며 가역적임

  • 상변화에 따른 잠열 방출은 건조공기, 수증기, 응결 물질이 열을 가하게 됨

  • 외부에서는 열이 들어오지 않기 때문에(비록 잠열로 공기 내부의 온도는 변하지만) 이 과정을 습윤단열과 정 또는 포화단열과정이라고 함 ※ 포화단열팽창과정에서 상대습도는 보존된다.

• 위단열과정

  • 응결 물질이 생성되는 즉시 그 공기덩이로부터 낙하하 여 빠져나가는 경우, 구성 물질과 질량의 변화가 있으며 비가역적임

  • 이 경우 공기덩이는 건조단열적으로 온도가 증가. 이것 은 상승할 때의 냉각률과는 다름

  • 응결하여 낙하되는 물방울이 열을 가지고 가버리기 때 문에 엄밀히 단열적이 아님. 따라서 이러한 과정을 “Pseudo-adiabatic Process”(위단열과정)이라고 함

  • 위단열 팽창인 경우, 온위는 보존되지 않고 증가(잠열 방출로 인함)

  • 습윤단열과정인 경우 온위(θ)는 보존되지 않으며, 건조 단열과정인 경우 θ는 보존된다.

 

[핵심이론 03] 습도변수

• 수증기압 (e) : 대기의 전 압력인 대기압 중에서 수증기가 기여하고 있는 분압

  • $e=\frac{R_{v}T}{{\alpha }_v}(\mathrm{hPa})$

  • 여기서 수증기가 들어갈 수 있는 한계를 포화수증기압 $e_s(T)$라고 한다.

• 절대습도(${\rho }_v$ ) : 단위 부피(${\mathrm{m}}^3$)당 수증기의 질량(g)으로 수증기 밀도로 나타낼 수 있다.

  • ${\rho }_v=\frac{M_v}{V}=\frac{e}{R_{v}T}\left(\mathrm{g}/{\mathrm{m}}^3\right)$

• 혼합비(w) : 건조공기 1kg(단위 질량) 속에 포함된 수증기 의 질량(g)

  • $w=\frac{M_v}{M_d}=\frac{{\rho }_v}{{\rho }_d}=\epsilon \frac{e}{p-e}\approx \epsilon \frac{e}{p}(\mathrm{g}/\mathrm{kg})$

• 비습(q) : 습윤공기 1kg 속에 포함된 수증기의 질량(g)

  • $q=\frac{M_v}{M_d+M_v}=\frac{{\rho }_v}{{\rho }_d+{\rho }_v}\approx \epsilon \frac{e}{p}(\mathrm{g}/\mathrm{kg})$

    $\Rightarrow q=\frac{w}{1+w}$

• 상대습도(RH) : 어떤 주어진 체적의 실제 공기가 포함하 고 있는 수증기의 양과 그 공기가 포화되었을 때 포함하고 있는 수증기의 양과의 비를 뜻한다.

  • $RH=\frac{w}{w_s}=\frac{e}{e_s}=\frac{q}{q_s}(\mathrm{\%})$

• 가온도($T_v$) : 습윤공기를 건조공기처럼 다루기 위한 가상 적인 온도이다.

  • $T_v=T\left(\frac{1+w/\epsilon }{1+\epsilon }\right)=T\left(\frac{1+1.609w}{1+w}\right):$

    $\epsilon =m_v/m_d=0.622$

• 노점온도($T_d$) : 습윤공기를 압력(P)과 혼합비(w)가 일 정한 상태에서 포화에 이르기 위해 도달되어야 할 온도 이다. (ex : 겨울철 복사냉각에 의해 이슬이 생긴다.)

• 상승응결고도(LCL) : 불포화 공기가 상승하면서 건조단 열팽창을 하여 포화되어 응결이 이루어지는 고도이다.

• 대류응결고도(CCL) : 지상의 공기덩이가 가열로 인하여 에너지를 얻어 자력으로 상승하여 포화에 이르는 고도이다.

• 습구온도($T_w$) : 해당 공기덩이가 단열적으로 포화되도록 냉각된 후 포화단열 과정을 거쳐 본래의 기압으로 단열적 으로 압축되어 나타나는 온도이다.

• 습구온위(${\theta }_w$)

  • $T_w$를 습윤단열적으로 1,000hPa 까지 끌어내렸을 때 의 온도이다.

  • 상당온위(${\theta }_e$)와 마찬가지로 습구온위(${\theta }_w$)도 습윤과 건조단열과정 동안에 보존된다.

• 상당온도($T_e$)

  • 주어진 공기를 단열적으로 상승시키면서 그 공기 중에 포함되어 있는 모든 수증기를 완전히 응결시켜 탈락시킨 후 원래의 기압고도까지 단열적으로 하강시켰을 경 우에 나타낼 온도이다.

  • $T_e=T\exp \left\{\frac{L{w}_s}{C_{p}T}\right\}$ : 단열과정 동안에 보존되지 않는다.

• 상당온위(${\theta }_e$)

  • $T_e$를 건조단열적으로 1,000hPa 까지 이동하였을 때의 온도이다.

  • ${\theta }_e=\theta \exp \left\{\frac{L{w}_s}{C_{p}T}\right\}$ : 건조단열과정과 습윤단열 과정 동안에 보존된다.